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当前的粒子物理标准模型理论认为,质子和中子是由更小的组分(夸克和胶子)组成,夸克和胶子之间的强相互作用由量子色动力学(Quantum Chromodynamics,简称QCD)描述。由于人们无法在自然界中观测到自由夸克或者胶子,即所谓的QCD色禁闭,因此人们期望通过高能重离子碰撞产生的高温高密条件来实现核物质的解禁闭,从而形成一种新的物质形态一夸克-胶子等离子体(Quark-Gluon Plasma,简称QGP)。美国布鲁克海文国家实验室的相对论重离子对撞机(RHIC)和欧洲核子中心的大型强子对撞机(LHC)上的高能重离子对撞应运而生,为研究QGP的性质开辟了道路。在高能重离子碰撞中,喷注和重夸克(粲夸克,底夸克)是探测QGP性质的两种重要的硬探针。喷注是由硬碰撞产生的高能夸克或胶子出射形成的一束喷射方向相同的粒子束流。当喷注穿过夸克-胶子等离子体时,其中高能部分子与夸克-胶子等离子体火球(热密介质)发生相互作用会损失能量,最终脱离热密介质强子化,从而在实验上观测到产额横动量谱的明显压低,这一效应被称之为喷注淬火效应。由于重夸克质量远大于热密介质的温度,通常认为重夸克产生于碰撞早期的硬散射过程,因此重夸克可参与热密介质演化的全过程,同时由于重夸克拥有较大的质量,与轻夸克相比,和热密介质的相互作用相对较小,从而使重夸克成为极好的探测夸克-胶子等离子体的探针。将重夸克和喷注结合起来的重味喷注是目前国际研究上的热点,其优势在于其末态观测量几乎不受强子化这一非微扰过程的影响,本文将以粲夸克标记的喷注为主要研究对象。为了研究粲夸克在热密物质中的输运过程,我们通过PYTHIA6模拟质子-质子碰撞产生的初始部分子能动量数据,使用修正的朗之万方程来描述粲夸克在热密介质中的演化,我们采用高扭度(Higher-Twist)辐射胶子谱来实现介质诱发胶子辐射的蒙特卡洛抽样,并使用2+1维粘滞流体力学模型来提供热密介质的时空演化。在喷注重建过程中,我们采用anti-kT算法在FastJet框架中重建和挑选末态喷注。重夸克喷注有一个相关观测量是重夸克动量沿喷注轴方向大小占喷注总动量大小的比值,即动量分数z‖。我们基于LO微扰QCD+PS的理论计算,同时考虑介质中部分子弹性和非弹性能量损失,首次对重夸克标记喷注中z‖分布的介质修正效应进行了研究。我们的计算表明,在质心能量为5.02TeV的铅-铅碰撞中,在我们计算的两个横动量区间,总体上说重夸克损失的能量比喷注中胶子和轻夸克损失的能量更小。我们单独考虑了只存在弹性能量损失或者非弹性能量损失的情况,在我们计算的两个横动量区间,不同空间扩散系数Ds的取值,对重夸克喷注的z‖分布峰值总体上看不出明显的差别。在我们计算的较高横动量区间,不同的输运参数q0的取值,对重夸克喷注的z‖分布峰值总体上看不出明显的差别。通过不同喷注半径的重夸克喷注的z‖分布的变化,我们发现喷注半径R取值越小,z‖的峰值越高,分布变得更加集中,这种变化趋势在较高横动量时粲夸克喷注比底夸克喷注更明显。通过不同碰撞对心度的重夸克喷注的z‖分布变化,我们发现,在碰撞对心度小时,重夸克能量损失对喷注总能量损失有一定贡献,而随着碰撞对心度的提高,重夸克能量损失引起的修正对z‖的分布影响变小。