论文部分内容阅读
在本文中,我们基于SD对壳模型理论,对比相互作用玻色子模型,在区分质子和中子,以及不区分质子和中子的两种情况下,利用计算机程序挑选哈密顿量的参数：对力强度G和四极-四极相互作用强度,k,来寻找U(5)、SU(3)和O(6)极限。
在不区分质子和中子的情况下,我们发现,当G=0.1MeV、k=0MeV/r4时,产生U(5)极限；当G=0MeV、k=0.004MeV/r4时,产生SU(3)极限；当G=0.11MeV、k=0.0011MeV/r4时,产生O(6)极限。
在区分质子和中子的情况下,对于U(5)←→ SU(3)相变,当GUπ=GUv=2.4MeV、kU=0.056MeV/r4时,产生U(5)极限：当GSπ=GSv=OMeV、kS=0.01MeV/r4时,产生SU(3)极限。而对于U(5)←→O(6)相变,当GUπ=GUv=0.5MeV、kU=-0.06MeV/r4时,产生U(5)极限；当GOπ=GOv=0.8MeV、kO=-0.016MeV/r4时,产生O(6)极限。
我们在SDPSM理论的基础上找到的各个极限,能够很好地符合相互作用玻色子模型中各个极限的特征,可以说用SDPSM理论非常好地再现了两种情况下的U(5)、SU(3)和O(6)极限。
当确定各个极限后,令H=(1-α)H1+αH2,其中H1表示U(5)极限的哈密顿量,H2表示SU(3)极限或O(6)极限的哈密顿量,α为控制参数,取值范围为0≤α≤1,而H则表示按比例混合而成的哈密顿量。我们将α从0到1进行连续变化,通过对在混合哈密顿量H下所产生的各个能级E和B(E2)跃迁的分析及比较,我们发现,无论是区分质子和中子,还是不区分质子和中子,SD对壳模型均能很好的再现相互作用玻色子模型中的U(5)←→ SU(3)相变以及U(5)H←→O(6)相变。这一结果说明了SD对近似的合理性,同时也证明了相互作用玻色子模型具有很好的壳模型基础。